Оставляя в стороне распады, сопровождаемые полным развалом нуклида на альфа-частицы, можно констатировать наличие двух способов \(\color{Red}{повышения~ заряда} \) нуклида в \(\beta^--\)процессе:
1) за счет \(\color{ Blue }{понижения }~ коэффициента: ~w_1\) при отрицательном кварконе \(E_1\)
2) за счет \(\color{ Blue }{осцилляции}: E_ a \to E_1\)
Первый способ (на примерах распада
Нейтрона и
Берилия-10) позволяет аналогичным образом (беря за основу квантовый состав конечных нуклидов) определить и квантовый состав их исходных состояний:
\begin{array}{|c|ccccc|c||c|ccccc|c|c|} нуклид &w_0& w_1& w_2& Z & A& & нуклид&w_0& w_1& w_2& Z & A \\ \hline ~^1_0n &2 &2\color{Blue}{(-1)} &0 &0\color{Red}{(+1)} &1 &\to \beta^-& ~^1_1H &2 &{=}1 &0 &{=}1 &1 \\ \hline ~^6_2He &1 &6\color{Blue}{(-3)} &1 &2\color{Red}{(+1)} &6 &новый & ~^6_3Li &1 &{=}3 &1 &{=}3 &6 \\ ^7_2He &6 &10\color{Blue}{(-9)} &2 &2\color{Red}{(+1)} &7 &новый & ~^7_3Li &6 &{=}1 &2 &{=}3 &7 \\ ^9_3Li &5 &12\color{Blue}{(-12)} &3 &3\color{Red}{(+1)} &9 &новый & ~^9_4Be &5 &{=}0 &3 &{=}4 &9 \\ \hline ~^{10}_{~~4}Be &1 &5\color{Blue}{(-1)} &3 &4\color{Red}{(+1)} &10 &\to \beta^-& ~^{10}_{~~5}B &1 &{=}4 &3 &{=}5 &10 \\ \hline ^{11}_{~~4}Be &1 &14\color{Blue}{(-9)} &4 &4\color{Red}{(+1)} &11 &новый & ~^{11}_{~~5}B &1 &{=}5 &4 &{=}5 &11 \\ ^{12}_{~~4}Be &0 &17\color{Blue}{(-9)} &4 &4\color{Red}{(+1)} &12 &новый & ~^{12}_{~~5}B &0 &{=}8 &4 &{=}5 &12 \\ \end{array}
Тем самым, заполняются пробелы таблицы квантового преобразования нуклидов, в предыдущем сообщении:
https://discuss-science.ru/index.php?topic=7321.msg240634#msg240634.
Обращает на себя внимание кратность "
трем \(w_1\)", для всех "новых" реакций первого типа: квантовое число \( w_1\) уменьшается, если не на
Единицу, то обязательно на \(3n \)
где \( n \) – натуральное число непонятной (пока) природы.
