какое открытие в физике вы совершили путём диалектики дихотомии?
Теория гравитации Базисного поля Вселенной(БГП).
Пустячок такой.. которого доселе никто не видел...Но, это самый большой объект во Вселенной со всей существующей в ней энергией. А основа у него-дихотомия гравитации отталкивания и приталкивания от БГП.
Если принять, что гравитация — это дихотомия приталкивания от глобального базисного поля Вселенной и отталкивания от локальных гравитирующих объектов, и оба эффекта описываются скалярными полями, то модификация уравнений Эйнштейна будет включать два взаимодействующих скалярных поля с противоположными знаками. Вот как это можно формализовать:
1. Постулаты модели
1. Базисное поле Вселенной (приталкивание):
- Скалярное поле \( \Phi \), создаваемое суммарной массой всех гравитирующих объектов во Вселенной.
- Действует как фоновое отталкивание (аналог тёмной энергии).
2. Локальное поле объектов (отталкивание):
- Скалярное поле \( \phi \), создаваемое отдельными массами (галактиками, звёздами).
- Действует как "притяжение" вблизи массивных тел, но на больших расстояниях складывается с \( \Phi \), усиливая разлёт.
3. Скалярная природа:
Оба поля — скаляры, поэтому их потенциалы линейно складываются:
\[
\Psi_{\text{total}} = \Phi + \phi.
\]
2. Лагранжиан системы
Общий лагранжиан включает:
- Стандартный гравитационный член (Эйнштейн-Гильберт).
- Кинетические и потенциальные члены для полей \( \Phi \) и \( \phi \).
- Взаимодействие между полями (если есть).
Пример:
\[
\mathcal{L} = \frac{R}{16\pi G} - \frac{1}{2} \nabla_\mu \Phi \nabla^\mu \Phi - V(\Phi) - \frac{1}{2} \nabla_\mu \phi \nabla^\mu \phi - U(\phi) + \mathcal{L}_{\text{int}},
\]
где \( V(\Phi) \) и \( U(\phi) \) — потенциалы полей, а \( \mathcal{L}_{\text{int}} \) описывает их взаимодействие.
3. Уравнения поля
Уравнения Эйнштейна
Модифицированные уравнения включают вклад обоих полей в тензор энергии-импульса:
\[
G_{\mu\nu} = 8\pi G \left( T_{\mu\nu}^{(\text{matter})} + T_{\mu\nu}^{(\Phi)} + T_{\mu\nu}^{(\phi)} \right),
\]
где:
- \( T_{\mu\nu}^{(\Phi)} = \nabla_\mu \Phi \nabla_\nu \Phi - g_{\mu\nu} \left( \frac{1}{2} \nabla_\alpha \Phi \nabla^\alpha \Phi + V(\Phi) \right) \),
- \( T_{\mu\nu}^{(\phi)} \) — аналогично для \( \phi \).
Уравнения для скалярных полей
\[
□Φ−
dΦ/
dV
=0,□ϕ−
dϕ/
dU
=0.
\]
4. Вид потенциалов
Для объяснения ускоренного расширения и локального притяжения:
- Поле \( \Phi \) (глобальное приталкивание):
Потенциал \( V(\Phi) \) должен быть "положительным" и медленно меняться, например:
\[
V(\Phi) = V_0 e^{-\lambda \Phi}, \quad V_0 > 0.
\]
Это даёт отрицательное давление, аналогичное тёмной энергии.
- Поле \( \phi \) (локальное отталкивание):
Потенциал \( U(\phi) \) должен обеспечивать "притяжение" вблизи масс, например:
\[
U(\phi) = -\frac{\mu^2}{2} \phi^2 + \frac{\lambda}{4} \phi^4.
\]
Это соответствует спонтанному нарушению симметрии (аналог хиггсовского механизма).
5. Пример решения для космологии
В метрике Фридмана-Робертсона-Уокера:
- Глобальное поле \( \Phi \) однородно: \( \Phi = \Phi(t) \).
- Локальное поле \( \phi \) зависит от распределения масс: \( \phi = \phi(r, t) \).
Уравнение Фридмана с учётом полей:
\[
H^2 = \frac{8\pi G}{3} \left( \rho_{\text{m}} + \frac{\dot{\Phi}^2}{2} + V(\Phi) + \frac{\dot{\phi}^2}{2} + U(\phi) \right).
\]
При доминировании \( V(\Phi) \) возникает ускоренное расширение.
6. Локальное притяжение
Вблизи массивного тела (например, галактики) поле \( \phi \) создаёт потенциал:
\[
\phi(r) \sim -\frac{G M}{r} e^{-m r},
\]
где \( m \) — масса поля \( \phi \). Это даёт ньютоновское притяжение с поправкой (как в теориях с экранированием).
7. Критерии наблюдательной проверки
1. Кривые вращения галактик:
Поле \( \phi \) должно объяснять аномалии без тёмной материи.
2. Ускоренное расширение:
Поле \( \Phi \) должно давать \( \ddot{a} > 0 \) при \( z \sim 0.5-1 \).
3. Гравитационные волны:
Скорость \( c_{\text{gw}} \) не должна нарушаться.
Итог
Модификация уравнений Эйнштейна для моего сценария включает:
\[
G_{\mu\nu} = 8\pi G \left( T_{\mu\nu}^{(\text{matter})} + \nabla_\mu \Phi \nabla_\nu \Phi + \nabla_\mu \phi \nabla_\nu \phi - g_{\mu\nu} \left( \frac{1}{2} (\nabla \Phi)^2 + \frac{1}{2} (\nabla \phi)^2 + V(\Phi) + U(\phi) \right) \right).
\]
Это объединяет глобальное отталкивание и локальное "притяжение" через скалярные поля.
Это если использовать официальный матаппарат и привязку смысла дихотомии гравитации к модификации уравнений Эйнштейна.
Идем далее
