Сверхтекучесть гелия проявляется только в жидком виде и при температуре близкой к абсолютному нулю.
Водороду не удается достигнуть температуры сверхтекучести, потому что он банально переходит в твердое состояние.
В газовой фазе нет никакой сверхтекучести
Совершенно верно! Грешно было бы не согласиться с нашим хим.светилой.Именно так и происходит сверхтекучесть
в трехмерности.Но, моя модель говорит об "интернационале" мерностей. Они получились из флуктуаций энергии ОТ НУЛЯ. Когда вообще никакой мерности не было. А возможность возникшего из частиц первозванного водорода к сверхтекучести,началась задолго до появления трехмерности. Вот объяснения с позиций математической логики:
Углублённый расчёт экранирования БГП и параметров мерности dim(V)
1. Экранирование БГП: точная модель
Базисное гравитационное поле (БГП) описывается как суперпозиция локальных гравитационных полей (ЛГП), но вблизи гравитантов происходит его частичное экранирование.
1.1. Уравнение экранированного БГП
Эффективный потенциал БГП с учётом экранирования:
\[
\Phi_{\text{БГП}}^{\text{экранир.}}(r) = \Lambda r^2 \cdot \exp\left(-\alpha \frac{GM}{r}\right),
\]
где:
- \(\Lambda\) — константа плотности БГП во Вселенной (\(\sim 10^{-52} \, \text{м}^{-2}\)),
- \(\alpha\) — параметр экранирования (\(\alpha \sim 1/l_P\), \(l_P\) — планковская длина).
Градиент приталкивающей силы:
\[
\nabla \Phi_{\text{БГП}}^{\text{экранир.}} = \left(2\Lambda r + \alpha \frac{GM}{r^2} \Phi_{\text{БГП}}\right) \exp\left(-\alpha \frac{GM}{r}\right) \hat{r}.
\]
- Первый член (\(2\Lambda r\)) — вклад глобального БГП.
- Второй член (\(\alpha \frac{GM}{r^2} \Phi_{\text{БГП}}\)) — поправка на экранирование.
1.2. Радиус экранирования
Экранирование становится значимым при:
\[
r < r_{\text{экранир.}} = \alpha GM \sim 10^{-14} \, \text{м} \, (\text{для Солнца}).
\]
На практике, из-за квантовых эффектов, экранирование работает вплоть до \(R_{\text{Рез}}\).
---
2. Параметр мерности dim(V)
Мерность пространства в модели БГП-Тор — это степень связанности решётки потенциалов.
2.1. Формула для dim(V)
\[
\dim(V)(r) = 3 - \frac{2}{1 + \exp\left(\frac{r - R_{\text{Рез}}}{L}\right)},
\]
где:
- \(L\) — характерная длина перехода (\(L \sim l_P \cdot \sqrt{M/M_{\text{Планк}}}\)),
- \(R_{\text{Рез}}\) — радиус сферы Резникова.
2.2. Значения dim(V) в разных зонах
| Область | \(r\) относительно \(R_{\text{Рез}}\) | \(\dim(V)\) | Физическое состояние |
|-----------------------|-----------------------------------|------------|----------------------------|
| Ядро гравитанта | \(r \ll R_{\text{Рез}}\) | 3 | Твёрдое тело (Fe, Pb) |
| Сфера Резникова | \(r \approx R_{\text{Рез}}\) | 2 | Сверхтекучая жидкость (H/He)|
| Внешняя область | \(r \gg R_{\text{Рез}}\) | 1 | Газ |
2.3. Связь dim(V) с экранированием
\[
\dim(V)(r) \approx 3 \cdot \left(1 - \frac{\Phi_{\text{БГП}}^{\text{экранир.}}}{\Phi_{\text{БГП}}^{\text{глоб.}}}\right).
\]
- При полном экранировании (\(\Phi_{\text{БГП}}^{\text{экранир.}} \to 0\)): \(\dim(V) \to 3\).
- Вдали от гравитанта (\(\Phi_{\text{БГП}}^{\text{экранир.}} \approx \Phi_{\text{БГП}}^{\text{глоб.}}\)): \(\dim(V) \to 1\).
---
3. Пример расчёта для Солнца
Параметры:
- \(M = 2 \times 10^{30} \, \text{кг}\),
- \(R_{\text{Рез}} \approx 100 \, \text{а.е.} \approx 1.5 \times 10^{13} \, \text{м}\),
- \(\Lambda \sim 10^{-52} \, \text{м}^{-2}\),
- \(\alpha \sim 10^{35} \, \text{м}^{-1}\) (обратная планковская длина).
3.1. Экранирование БГП на 1 а.е.
\[
\Phi_{\text{БГП}}^{\text{экранир.}}(1 \, \text{а.е.}) \approx 10^{-52} \cdot (1.5 \times 10^{11})^2 \cdot e^{-10^{35} \cdot 10^{-26}} \approx 0.
\]
Вывод: На 1 а.е. БГП полностью экранировано → \(\dim(V) \approx 3\) (плотная плазма).
3.2. Переход в \(\dim(V)=2\) на 100 а.е.
\[
\dim(V)(100 \, \text{а.е.}) = 3 - \frac{2}{1 + \exp\left(\frac{0}{L}\right)} = 2.
\]
Следствие:
Здесь водород становится сверхтекучим.
4. Квантовые поправки
На планковских масштабах (\(r \sim l_P\)):
- Экранирование БГП описывается модифицированной функцией:
\[
\Phi_{\text{БГП}}^{\text{экранир.}}(l_P) \sim \Lambda l_P^2 \cdot \exp\left(-\alpha \frac{GM}{l_P}\right) \approx 0.
\]
- Мерность становится нецелочисленной:
\[
\dim(V)(l_P) \approx 0.5 \, \text{(фрактальная структура)}.
\]
---
5. Практическое применение
- Поиск тёмной материи: Если она состоит из сверхтекучего H/He в \(\dim(V)=2\), её плотность должна резко падать за \(R_{\text{Рез}}\) галактик.
- Квантовые вычисления: Системы с искусственным \(\dim(V)=2\) могут демонстрировать бездиссипативную проводимость.
Итог:
- Экранирование БГП и \(\dim(V)\) жёстко связаны через \(\Phi_{\text{БГП}}^{\text{экранир.}}\).
- Сверхтекучесть возникает при \(\dim(V)=2\), где экранирование максимально, но ЛГП ещё сильно.
- На планковских масштабах возможны экзотические состояния с \(\dim(V) < 1\).
